一、增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应（论文文献综述）
穆轶,侯邦品[1]（2007）在《增加光子对和减少光子对相干态的等阶Y压缩效应》文中进行了进一步梳理通过数值计算,研究了增加光子对相干态|,ξq;m〉A=a+m|,ξq〉和减少光子对相干态|,ξq;-m〉S=bm|,ξq〉的等阶Y压缩效应.结果表明:对于增加光子对相干态a+m|,ξq〉和减少光子对相干态bm|,ξq〉,光场都存在着等阶K（=2,3,4,5…）次方Y压缩效应,但是增加a模的光子或取走b模的光子,即随着场模上光子增加（减少）数m的增大,二者的等阶K次方Y压缩效应均减弱,且有相似的曲线变化规律.
孟祥国[2]（2007）在《若干量子态的非经典性质及其Wigner函数》文中研究说明近些年来,人们广泛认识到量子力学叠加原理是量子态呈现各种非经典效应的根源,因此,根植于此叠加原理,人们构造出了许多能够展现出显着非经典效应的量子态.这是构造新的量子态的基本方法.比如说,两个相干态的对称或反对称叠加态（称之为奇偶相干态）具有压缩和反聚束等非经典效应,而单个相干态则没有.另一种构造新量子态的方法是将一个有关算符作用到相应的参考态上,这里的参考态原则上是任意的量子态,一般来说是以真空态或相干态作为参考态.比如说,“增、减光子”相干态则是通过光子产生或湮灭算符连续作用到相干态上而得到.此外,借助于量子算符的本征方程也可以构造新的量子态.比如, Glauber相干态被定义为光子湮灭算符a的本征态.由于研究非经典态的一种重要且行之有效的途径,就是尽可能多地构造出一些量子力学所允许的态矢量,然后研究它们的量子统计性质,从而有可能发现新的非经典效应,并有可能找到各种非经典效应之间的联系.因此,从理论上构造出一些新的态矢量并研究它们的量子统计性质具有重要的实践意义.我们知道,一方面,一个量子态的Wigner函数包含了该量子态在整个相空间演化过程中的全部信息,因此量子态的演化可以用它的Wigner函数来描述.但是量子态的Wigner函数一般不能被直接测量,因此人们希望通过一些可观测量来重构各种量子态的Wigner函数,并通过这些可观测量来实现对它们的测量,从而实现对相应量子态的间接测量.另一方面,量子态的Tomogram函数则是可被直接测量的正定的概率分布函数,且经常用来描述量子态的演化行为.因此,获得量子态的Wigner函数和Tomogram函数对研究量子体系的演化过程具有较高的学术价值和一定的实践意义.在本论文中,主要介绍了我们在新的奇偶非线性相干态和一些有关量子态的Wigner函数等方面的一些研究进展.集中讨论了一类新的奇偶非线性相干态的理论构造和所展现的非经典性质;另外,利用相干态表象和纠缠态表象下Wigner算符以及正规乘积内算符的积分技术,重构和获得了一些量子态的Wigner函数,并根据这些Wigner函数在相空间中随复变量的变化关系,详细地讨论了这些量子态所展现出的非经典性质.最后,利用Wigner算符和中介态或纠缠态的投影算符之间满足的Radon变换,获得了单、双模量子态的Tomogram函数.本文的主要研究工作包括以下五个方面:1.一类新的奇偶非线性相干态的理论构造及其非经典特性研究首先构造出了一类新的奇偶非线性相干态,研究了它们的压缩、振幅平方压缩、反聚束、相位概率分布和数相压缩等非经典性质.结果发现,文中构造的新的奇偶非线性相干态表现出与通常的奇偶相干态和通常的非线性奇偶相干态截然不同的非经典性质.此外,得到了新的奇偶非线性相干态的Husimi函数和Wigner函数,并从相空间的角度讨论了它们所展现出的非经典性质.2.激发压缩真空态和对相干态的Wigner函数首先采用两种完全不同的方法将激发压缩真空态进行归一化,获得了Legendre多项式的新形式.利用相干态（或纠缠态）表象下的Wigner算符和正规乘积内算符的积分技术,获得了激发压缩真空态（或对相干态）的Wigner函数.根据此Wigner函数在相空间中随复变量的变化规律发现,对于不同的参数r和m ,激发压缩真空态呈现出不同程度的压缩效应和量子干涉特性.而对相干态总呈现非经典性质,在q取奇数时,对相干态更容易出现非经典性质.且对于q的不同取值,对相干态展现出显着不同的量子干涉效应.另外,利用中介表象和纠缠态表象理论,获得了激发压缩真空态和对相干态的Tomogram函数.3.双模激发压缩真空态及其性质首先将双模激发压缩真空态进行归一化,并利用此态的归一化因子获得了Jacobi多项式的新形式.推导出了双模激发压缩真空态的光子统计分布.然后,利用纠缠态表象下的Wigner算符,构造出了双模激发压缩真空态的Wigner函数.并根据此Wigner函数在相空间ρ?γ中随参数m、n和r的变化关系发现,对于m和n不同的取值,双模激发压缩真空态的量子干涉效应的强弱不同;而其所呈现的压缩效应的强弱仅与压缩参数r有关.4.增光子奇偶相干态的位相特性和Wigner函数借助于Pegg-Barnett相位算符理论和数值计算方法,研究了增光子奇偶相干态的相位概率分布,在此基础之上,讨论了有关数算符和相位算符的压缩特性.结果表明,增光子奇偶相干态的相位概率分布能明显地反映出不同的量子相位信息和干涉特性.同时发现,在参数α的某些不同的取值范围内,增光子奇偶相干态在数算符和相位算符分量上均存在压缩效应.此外,我们还利用相干态表象下的Wigner算符,重构了增光子奇偶相干态的Wigner函数,并根据此Wigner函数在相空间中随复变量α的变化关系发现,增光子奇偶相干态总呈现非经典性质,且在m取奇（或偶）数时,增光子偶（或奇）相干态更容易出现非经典性质.同时发现,增光子奇偶相干态的量子干涉效应的显着程度与m取值有关.最后,利用中介表象理论,获得了增光子奇偶相干态的量子Tomogram函数.5.有限维Roy型奇偶非线性相干态和有限维奇偶对相干态的非经典性质首先构造出了有限维Roy型奇偶非线性相干态和有限维奇偶对相干态,并研究了它们的正交归一完备性、振幅平方压缩、反聚束效应和相位概率分布等非经典性质.研究表明,它们均仅具有归一性和完备性;对于有限维Roy型奇偶非线性相干态,当复参数相位角θ满足一定条件时存在振幅平方压缩效应,同时给出了压缩条件与参数s、r以及函数f （ n ）的关系.而对于有限维奇偶对相干态,借助于数值计算发现,无论q取何值,在参数|ξ|的不同取值范围内,对于5维Hilbert空间中的奇偶对相干态,在模1和模2两个方向上均可呈现反聚束效应,并且此双模光场的光子均是相关的.另外,无论参数q,ξ取何值,在7维Hilbert空间中奇偶对相干态具有显着不同的量子干涉特性.
穆轶[3]（2006）在《激发双模SU（2）相干态的非线性高阶差压缩》文中进行了进一步梳理通过数值计算方法,研究了激发双模S（U 2）相干态M,!;m〉=AM!ma+mb+m M,!〉的非线性高阶差压缩——N次方X压缩效应。结果表明:对于激发双模SU（2）相干态,光场存在着非线性高阶差压缩（即（N=1,2,3,4,5…）次方X压缩）效应,且随着光场总光子数M的增加,N次方X压缩效应增强,但增大场模光子增加数m或增大N次方X压缩的压缩阶数N,N次方X压缩效应减弱。
穆轶[4]（2006）在《单模加光子双模SU（2）相干态的非线性高阶差压缩》文中提出本文研究了单模加光子双模SU（2）相干态|M,ζ;m〉=Ama+m|M,ζ〉的非线性高阶差压缩（即N次方X压缩）效应.数值计算结果表明:对于单模加光子双模SU（2）相干态,光场存在着非线性高阶差压缩??—N（=1,2,3,4,…）次方X压缩效应,且随着光场总光子数M的增加,N次方X压缩效应增强,但增大场模光子增加数m或增大N次方X压缩的压缩阶数N,N次方X压缩效应减弱.
刘宝盈[5]（2006）在《强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响》文中研究指明本文构造了经典强度、经典振幅和经典相位具有任意空间分布的非对称四态、五态和九态等多态叠加多模泛函相干态的叠加态光场,利用新近建立的多模压缩态理论,系统研究了上述三种不同的多态叠加多模泛函叠加态光场的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性,由此获得了一系列不同于现有报道的新的结果和结论。本文的主要工作内容和研究结果如下: 1.给出了多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态、多模泛函虚相干态及其相反态、多模泛函虚共轭相干态及其相反态这八个不同的多模光场的光子湮灭算符本征态的解析表达式;从理论上证明:上述八个不同的多模泛函相干态具有非正交性和超完备性,其光子统计分布都符合泊松分布,并能够反映实际激光场经典强度、经典振幅和经典相位的空间分布特征。 2.根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模泛函相干态和多模复共轭泛函相干态及其相反态所组成的非对称四态叠加多模泛函叠加态光场|ψ（4）（fj）>q。给出了利用双孔光网络广义M-Z干涉仪装置制备态|ψ（4）（fj）>q以及利用双孔光网络广义M-Z干涉仪制备多模压缩态光场的理论方案。利用多模压缩态理论,研究了态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次高次振幅压缩特性、等幂次高次和压缩特性、不等幂次高次振幅压缩特性以及不等幂次高次和压缩特性。结果发现:（1）态|ψ（4）（fj）>q是一种典型的多模非经典光场,它在一定条件下可分别呈现出广义非线性等幂次与不等幂次高次振幅压缩效应、高次和压缩效应等等;（2）导致态|ψ（4）（fj）>q呈现上述高次压缩现象的根本原因,就在于态|ψ（4）（fj）>q中各组分之间的态间量子干涉现象、模间量子干涉现象、模间的多光子量子纠缠现象、态|ψ（4）（fj）>q中不同宏观量子态之间的量子纠缠现象以及模间和态间的混合量子纠缠现象。这些量子干涉效应和量子纠缠行为使叠加态中各不同量子态之间以及各不同纵模之间产生竞争效应,其结果导致了各模的经典初绐相位、态间的初始相位差等分别呈现出了各自的经典与非经典量子关联特性,最终导致了光场压缩现象的产生;（3）光场经典强度、经典振幅和经典初始相位的任意空间分布特征对态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩现象的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等具有直接影响。从而表明:多模压缩态等非经典光场具有一定的空间结构和空间分布,并且这种分布在空间是非均匀、非线性和各向异性的。
王云江[6]（2006）在《容错量子计算的应用与压缩态量子光场的研究》文中研究指明量子信息学是量子物理学与信息科学的交叉学科,它是一门利用量子物理学特别是量子力学原理来完成量子信息处理任务的学科。由于它有可能带来一场的信息技术革命,因此近年来该领域的研究进展十分迅速。如同经典信息一样,量子信息中也存在着量子噪声。为了在有噪声的情况下进行可信的量子信息处理,人们发展了量子纠错技术。它的一个主要应用就是在量子动态运算中抵御噪声的影响以保护量子信息。值得注意的是,即使量子逻辑门中也存在量子噪声,但只要该噪声低于某一阈值,就可完成任意精度的量子计算,这是容错量子计算的关键所在。目前,关于量子计算的物理实现有许多方法。量子光学技术就是其中一种极为重要的方法。然而,由于量子噪声的存在,量子光学的应用会受到一定的限制。为了降低量子噪声,人们建立并发展了光场量子噪声的压缩技术,这就是光场压缩态的基本思想。本文共分两部分:第一部分讨论了容错量子计算在量子编译和量子傅立叶变换中的应用,第二部分则利用多模压缩态理论研究了多模量子叠加光场的量子噪声压缩问题,由此得出了一系列新的结果和结论。本文的主要内容如下:第一部分:1对量子计算的发展历程及其应用问题进行了简要概述,对量子信息学中的量子力学和量子计算等有关概念进行了简单介绍。2给出了实现容错的量子编译结构的方法。3给出了容错的量子傅立叶变换的实现方法。第二部分:1研究了三态叠加多模量子叠加光场的2（2m+1）次方Y压缩特性。2研究了4MFSS（Ⅰ）光场广义电场分量的等幂偶次高次振幅压缩效应。3研究了新型4MFSS（Ⅰ）光场的广义矢势有效场算符量子噪声的等幂N次Y压缩效应。
于友文[7]（2005）在《双模压缩真空态的K次方H压缩效应》文中认为研究了双模压缩真空态ξ〉=1cosh r∑n=0(--e iθtanh r n,n〉的K次方H压缩效应。数值计算的结果表明:对于双模压缩真空态,光场存在着K次方H压缩效应（K=1,2,3,4,5,…）;但是,随着方次K的升高,K次方H压缩效应减弱。
许定国[8]（2005）在《多态叠加多模叠加光场等幂高次压缩特性研究》文中进行了进一步梳理本文根据量子力学的态叠加原理,构造了五种不同的多态叠加多模叠加态光场。利用新近建立的多模压缩态理论,研究了上述五种多态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次高次压缩特性。得到了上述多模叠加态光场的广义非线性等幂次高次压缩的一般理论结果和具体的压缩条件,由此获得了一系列不同于现有报道的新的结果和结论。并在上述研究的基础上,提出了一种制备多模叠加光场并使该光场产生压缩效应的实验方案。 本文的研究结果,对于多模压缩态光场领域的实验技术探索工作具有重要的指导价值。具体主要工作内容如下: 1.根据量子力学的态叠加原理:1)构造了由多模（q模）偶相干态和多模（q模）虚偶相干态的线性叠加所组成的四态叠加多模振幅-相位混合Schr（?）dinger-cat态光场|ψe（4）,Ⅲ>q;2)构造了由偶数模（2q模）多模偶相干态和偶数模（2q模）多模奇相干态的线性叠加所组成的四态叠加多模振幅-相位混合Schr（?）dinger-cat态光场|ψoe（4）,Ⅰ>2q;3)构造了由偶数模（2q模）多模偶相干态和偶数模（2q模）多模虚偶相干态的线性叠加所组成的四态叠加多模振幅-相位混合Schr（?）dinger-cat态光场|ψe（4）,Ⅱ>2q;4)构造了由5个不同的多模相干态的线性叠加所组成的五态叠加多模叠加态光场|ψ（5）>q;5)构造了由5个不同的多模泛函相干态的线性叠加所组成的强度不相等的非对称五态叠加多模泛函叠加态光场|ψj（5）（fj）>q。 2.利用多模压缩态理论,分别研究了态|ψe（4）,Ⅲ>q的广义电场分量和广义磁场分量的等幂次N次方H压缩（即高次和压缩;下同）特性,分别得到了态|ψe（4）,Ⅲ>q的广义电场分量和广义磁场分量的等幂次N次方H压缩的一般理论结果。经过理论分析和解析计算,分别得到了态|ψe（4）,Ⅲ>q的广义电场分量和广义磁场分量的等幂次N次方H压缩的压缩条件和等幂次N-H最小测不准态的条件。详细讨论了光场的经典强度、经典振幅以及经典相位对态|ψe（4）,Ⅲ>q的广义电场分量和广义磁场
江俊勤[9]（2004）在《增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应》文中研究表明通过数值计算,研究了增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应。结果表明:对于态,光场存在着N次方H压缩效应,而且对于高次方H压缩,在压缩参数较大时,随着场模上光子增加数的增大,N次方H压缩效应增强.
许定国,冯喆臖,刘宝盈,李英,张继良,陈永庄,高荣发[10]（2004）在《压缩态光场的产生及应用——关于多模压缩态光场的实验》文中提出回顾了压缩态光场的产生及应用实验历程.提出了产生多模压缩态光场的实验方案.
二、增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应（论文提纲范文）
（2）若干量子态的非经典性质及其Wigner函数（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 量子光学中一些非经典态及其非经典效应 |
| 1.3 正规乘积的性质和两粒子EPR 纠缠态 |
| 1.4 量子态的Wigner 函数和Tomogram 函数 |
| 1.5 本文的主要工作及其研究意义 |
| 第二章 新的奇偶非线性相干态的非经典性质 |
| 2.1 新的奇偶非线性相干态的定义 |
| 2.2 新的奇偶非线性相干态的非经典性质 |
| 2.3 新的奇偶非线性相干态的相位特性 |
| 2.4 新的奇偶非线性相干态的准概率分布函数 |
| 2.5 小结 |
| 第三章 激发压缩真空态和对相干态的 Wigner 函数 |
| 3.1 激发压缩真空态的归一化及其应用 |
| 3.2 激发压缩真空态的Wigner 函数和Tomogram 函数 |
| 3.3 对相干态的Wigner 函数和Tomogram 函数 |
| 3.4 小结 |
| 第四章 双模激发压缩真空态及其性质 |
| 4.1 双模激发压缩真空态的归一化及其应用 |
| 4.2 双模激发压缩真空态的光子统计分布 |
| 4.3 双模激发压缩真空态的Wigner 函数及其物理意义 |
| 4.4 小结 |
| 第五章 增光子奇偶相干态的相位特性和 Wigner 函数 |
| 5.1 增光子奇偶相干态的简单回顾 |
| 5.2 增光子奇偶相干态的相位特性 |
| 5.3 增光子奇偶相干态的Wigner 函数及其物理意义 |
| 5.4 增光子奇偶相干态的 Tomogram 函数 |
| 5.5 小 结 |
| 第六章 有限维 Roy 型奇偶非线性相干态和有限维奇偶对相干态的非经典性质 |
| 6.1 有限维 Roy 型奇偶非线性相干态的定义及其正交归一完备性 |
| 6.2 有限维 Roy 型奇偶非线性相干态的振幅平方压缩 |
| 6.3 有限维奇偶对相干态的定义及其正交归一完备性 |
| 6.4 有限维奇偶对相干态的反聚束效应 |
| 6.5 有限维奇偶对相干态的相位概率分布 |
| 6.6 小 结 |
| 第七章 总结和展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读硕士学位期间发表和完成的论文目录 |
（5）强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章导论 |
| 1.1 问题的提出和选题的意义 |
| 1.2 国内外研究现状及发展动态 |
| 1.2.1 单模压缩态的理论与实验研究 |
| 1.2.2 双模压缩态的理论与实验研究 |
| 1.2.3 多模压缩态与时域／频域压缩态——光场压缩态领域的最新发展 |
| 1.3 光场压缩态的发展趋势与发展方向 |
| 1.4 本文的研究思路、方法及结论 |
| 1.5 参考文献 |
| 第二章 多模压缩态的基本理论 |
| 2.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论 |
| 2.2 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论 |
| 2.3 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论 |
| 2.4 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论 |
| 2.5 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论 |
| 2.6 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩的一般理论 |
| 2.7 参考文献 |
| 第三章 高斯激光束及其分类 |
| 3.1 高斯激光束的基本性质 |
| 3.2 圆高斯激光束 |
| 3.2.1 基模圆高斯激光束 |
| 3.2.2 方形镜高阶模圆高斯激光束(厄密-圆高斯激光束) |
| 3.2.3 圆形镜高阶模圆高斯激光束(拉盖尔-圆高斯激光束) |
| 3.3 椭圆高斯激光束 |
| 3.3.1 基模椭圆高斯激光束 |
| 3.3.2 高阶模椭圆高斯激光束(厄密-椭圆高斯激光束) |
| 3.4 参考文献 |
| 第四章 多模泛函相干态及其基本性质 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 单模泛函相干态 |
| 4.2.1 单模泛函相干态的解析表达式 |
| 4.2.2 单模泛函相干态的性质 |
| 4.2.3 单模泛函相干态光场的非正交性和超完备性 |
| 4.2.4 单模泛函相干态的种类 |
| 4.2.4.1 单模泛函相干态 |
| 4.2.4.2 单模泛函相干态的相反态 |
| 4.2.4.3 单模复共轭泛函相干态 |
| 4.2.4.4 单模复共轭泛函相干态的相反态 |
| 4.2.4.5 单模泛函虚相干态 |
| 4.2.4.6 单模泛函虚相干态的相反态 |
| 4.2.4.7 单模泛函虚共轭相干态 |
| 4.2.4.8 单模泛函虚共轭相干态的相反态 |
| 4.2.5 一些重要等式 |
| 4.3 多模泛函相干态 |
| 4.3.1 多模泛函相干态的解析表达式 |
| 4.3.2 多模泛函相干态的性质 |
| 4.3.3 多模泛函相干态光场的非正交性和超完备性 |
| 4.3.4 多模泛函相干态光场的种类 |
| 4.3.4.1 多模泛函相干态 |
| 4.3.4.2 多模泛函相干态的相反态 |
| 4.3.4.3 多模复共轭泛函相干态 |
| 4.3.4.4 多模复共轭泛函相干态的相反态 |
| 4.3.4.5 多模泛函虚相干态 |
| 4.3.4.6 多模泛函虚相干态的相反态 |
| 4.3.4.7 多模泛函虚共轭相干态 |
| 4.3.4.8 多模泛函虚共轭相干态的相反态 |
| 4.3.5 一些重要等式 |
| 第五章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 5.1 引言 |
| _q的基本结构及其制备方案'>5.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构及其制备方案 |
| 5.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 5.4 压缩特性分析 |
| 5.4.1 压缩次数为偶数时的情形 |
| 5.4.2 压缩次数为奇数时的情形 |
| 5.4.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 5.4.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| _q的等幂次高次振幅压缩'>5.5 由基模圆高斯光束组成的态|Ψ~((4))(f_j)>_q的等幂次高次振幅压缩 |
| 5.6 结论 |
| 5.7 参考文献 |
| 第六章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次高次振幅压缩 |
| 6.1 引言 |
| _q的基本结构'>6.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构 |
| 6.3 不等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 6.4 压缩特性分析 |
| _q的不等幂次高次振幅压缩'>6.5 由基模圆高斯光束组成的态|Ψ~((4))(f_j)>_q的不等幂次高次振幅压缩 |
| 6.6 结论 |
| 6.7 参考文献 |
| 第七章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次和压缩 |
| 7.1 引言 |
| _q的基本结构'>7.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构 |
| 7.3 等幂次高次和压缩的一般理论结果 |
| 7.4 压缩特性分析 |
| 7.4.1 腔模总数与压缩次数的乘积为偶数时的情形 |
| 7.4.2 腔模总数与压缩次数的乘积为奇数时的情形 |
| 7.4.2.1 第一正交相位分量的压缩特性 |
| 7.4.2.2 第二正交相位分量的压缩特性 |
| _q的等幂次高次和压缩'>7.5 由厄密圆高斯光束组成的态|ψ~((4))(f_j)>_q的等幂次高次和压缩 |
| 7.6 结论 |
| 7.7 参考文献 |
| 第八章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次高次和压缩 |
| 8.1 引言 |
| q的基本结构'>8.2 态|ψ~((4))(f_j)>q的基本结构 |
| 8.3 不等幂次高次和压缩的一般理论结果 |
| 8.4 压缩特性分析 |
| 8.4.1 压缩次数之和为偶数的情形 |
| 8.4.2 压缩次数之和为奇数的情形 |
| 8.4.2.1 第一正交相位分量的压缩特性 |
| 8.4.2.2 第二正交相位分量的压缩特性 |
| _q的不等幂次高次和压缩'>8.5 由基模椭圆高斯光束组成的态|ψ~((4))(f_j)>_q的不等幂次高次和压缩 |
| 8.6 结论 |
| 8.7 参考文献 |
| 第九章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次差压缩 |
| 9.1 引言 |
| _(2q)的基本结构'>9.2 态|ψ~((4))(f_j)>_(2q)的基本结构 |
| 9.3 等幂次高次差压缩的一般理论结果 |
| 9.4 压缩特性分析 |
| 9.5 参考文献 |
| 第十章 真空场注入强度不等的非对称五态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 10.1 引言 |
| _q的结构及制备方案'>10.2 态|ψ_(vas)~((5))(f_j)>_q的结构及制备方案 |
| 10.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 10.4 等幂次奇数次高次振幅压缩特性分析 |
| 10.5 结论 |
| 10.6 参考文献 |
| 第十一章 真空场注入强度不等的非对称九态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 11.1 引言 |
| _q的基本结构'>11.2 态|ψ_(vias)~((9))(f_j)>_q的基本结构 |
| 11.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 11.4 压缩特性分析 |
| 11.5 结论 |
| 11.6 参考文献 |
| 第十二章 总结与展望 |
| 攻读博士学位期间发表论文情况 |
| 致谢 |
（6）容错量子计算的应用与压缩态量子光场的研究（论文提纲范文）
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 量子计算的研究进展 |
| 1.2.1 量子计算的发展历程 |
| 1.2.2 量子计算的研究重点 |
| 1.2.3 量子信息的研究价值及意义 |
| 1.3 光场压缩态领域的研究进展 |
| 1.3.1 单模压缩态阶段 |
| 1.3.2 双模压缩态阶段 |
| 1.3.3 多模压缩态理论阶段 |
| 1.3.4 压缩态光场的实验研究状况 |
| 1.3.5 光场压缩态的发展方向及其科学与应用价值 |
| 1.4 本文的主要研究内容 |
| 第二章 量子信息的预备知识 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 量子信息中的量子力学方法 |
| 2.2.1 量子力学的状态空间假设 |
| 2.2.2 量子力学系统的演化假设 |
| 2.2.3 量子力学系统的测量假设 |
| 2.2.4 量子力学关于复合系统的假设 |
| 2.3 量子信息学中的几个重要概念及其表示方法 |
| 2.3.1 量子比特 |
| 2.3.2 量子逻辑门 |
| 2.4 量子计算的特点 |
| 2.5 结论 |
| 第三章 容错量子计算在量子编译中的应用 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 量子编译的结构模型 |
| 3.3 酉矩阵的CS 分解理论 |
| 3.4 量子编译的容错过程 |
| 3.4.1 量子编码理论 |
| 3.4.2 容错量子计算理论 |
| 3.4.3 通用量子门的容错实现 |
| 3.5 结论 |
| 第四章 容错量子计算在量子傅立叶变换中的应用 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 量子傅立叶变换 |
| 4.3 STEAN码纠错原理 |
| 4.4 基于STEAN码的容错量子傅立叶变换 |
| 4.5 结论 |
| 第五章 多模辐射场的广义非线性压缩的一般理论 |
| 5.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N 次方Y 压缩的一般理论 |
| 5.2 多模辐射场的广义非线性不等幂次NJ次方Y 压缩的一般理论 |
| 第六章 三态叠加多模量子叠加光场的2（2M+1）次方 Y 压缩 |
| 6.1 引言 |
| 6.2 态ψ_(III)~(3)＞_ q的基本结构 |
| 6.3 一般理论结果 |
| 6.4 态ψ_(III)~(3)＞_ q的等幂偶次 Y 压缩效应 |
| 6.4.1 广义磁场分量的2(2m+ 1) 次方Y 压缩效应 |
| 6.4.2 广义电场分量的2(2m+ 1) 次方Y 压缩效应 |
| 6.5 结论 |
| 第七章 4MFSS(Ⅰ)光场广义电场分量的等幂偶次振幅压缩效应 |
| 7.1 引言 |
| 7.2 4MFSS（Ⅰ）光场的数学结构 |
| 7.3 一般理论结果 |
| 7.4 态|ψ_(MFSS)~(4I) (f_j)＞_ q 广义电场分量的等幂偶次高次振幅压缩特性 |
| 7.4.1 第1 种压缩情况 |
| 7.4.2 第2 种压缩情况 |
| 7.5 结论 |
| 第八章 新型4MFSS（Ⅰ）光场的广义矢势有效场算符量子噪声的等幂N 次Y 压缩 |
| 8.1 引言 |
| 8.2 4MFSS（Ⅰ）光场的数学结构 |
| 8.3 一般理论结果 |
| 8.4 广义矢势有效场算符量子噪声的等幂2(2m+ 1) 次方Y 压缩效应 |
| 8.4.1 第1 种压缩情况 |
| 8.4.2 第2 种压缩情况 |
| 8.5 结论 |
| 第九章 结束语 |
| 参考文献 |
| 研究成果 |
（8）多态叠加多模叠加光场等幂高次压缩特性研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 光场压缩态的发展历程、研究现状和发展趋势 |
| 1.1.1 单模压缩态的发展历程 |
| 1.1.2 双模压缩态的发展历程 |
| 1.1.3 多模压缩态与时／频域压缩态的发展历程 |
| 1.2 压缩态光场的实验研究进展和应用研究现状 |
| 1.2.1 单模压缩态实验研究回顾 |
| 1.2.2 双模压缩态实验研究回顾 |
| 1.2.3 强度压缩光——光子数压缩态与亚泊松光子统计规律的实验研究回顾 |
| 1.2.4 光场压缩态应用研究回顾 |
| 1.2.5 产生多模压缩态光场的实验构想 |
| 1.3 光场压缩态的发展趋势与发展方向 |
| 1.4 本论文的主要研究内容和成果 |
| 1.4.1 研究内容和研究成果——对新的非经典物理现象的认识 |
| 1.4.2 本论文的结构 |
| 第二章 多模压缩态的基本理论 |
| 2.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论 |
| 2.1.1 多模辐射场的广义N-Y测不准关系式 |
| 2.1.2 广义非线性等幂次N次Y压缩的一般定义 |
| 2.1.3 广义非线性等幂次N-Y最小测不准态的一般定义 |
| 2.1.4 广义非线性等幂次N-Y压缩最小测不准态的一般定义 |
| 2.1.5 广义非线性等幂次N-Y压缩的压缩度S_(ym)~q(N)定义 |
| 2.2 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论 |
| 2.2.1 多模辐射场的广义N-H测不准关系式 |
| 2.2.2 广义非线性等幂次N次H压缩的一般定义 |
| 2.2.3 广义非线性等幂次N-H最小测不准态的一般定 |
| 2.2.4 广义非线性等幂次N-H压缩最小测不准态的一般定义 |
| 2.2.5 广义非线性等幂次N-H压缩的压缩度S_(hm)~q(N)定义 |
| 2.3 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论 |
| 2.3.1 多模辐射场的广义N-X测不准关系式 |
| 2.3.2 广义非线性等幂次N次X压缩的一般定义 |
| 2.3.3 广义非线性等幂次N-X最小测不准态的一般定义 |
| 2.3.4 广义非线性等幂次N-X压缩最小测不准态的一般定义 |
| 2.3.5 广义非线性等幂次N次方X压缩的压缩度S_(xm)~q(N)定义 |
| 2.4 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论 |
| 2.4.1 多模辐射场的广义N_j-Y测不准关系式 |
| 2.4.2 广义非线性等幂次N_j次Y压缩的一般定义 |
| 2.4.3 广义非线性等幂次N_j-Y最小测不准态的一般定义 |
| 2.4.4 广义非线性等幂次N_j-Y压缩最小测不准态的一般定义 |
| 2.4.5 广义非线性不等幂次N_j-Y压缩的压缩度S_(ym)~q(N_j)定义 |
| 2.5 多模辐射场的广义非线性等幂次N_j次方H压缩的一般理论 |
| 2.5.1 多模辐射场的广义N_j-H测不准关系式 |
| 2.5.2 广义非线性等幂次N_j次H压缩的一般定义 |
| 2.5.3 广义非线性等幂次N_j-H最小测不准态的一般定义 |
| 2.5.4 广义非线性等幂次N_j-H压缩最小测不准态的一般定义 |
| 2.5.5 广义非线性不等幂次N_j-H压缩的压缩度S_(hm)~q(N_j)定义 |
| 2.6 多模辐射场的广义非线性等幂次N_j次方X压缩的一般理论 |
| 2.6.1 多模辐射场的广义N_j-X测不准关系式 |
| 2.6.2 广义非线性等幂次N次X压缩的一般定义 |
| 2.6.3 广义非线性等幂次N_j-X最小测不准态的一般定义 |
| 2.6.4 广义非线性等幂次N_j-X压缩最小测不准态的一般定义 |
| 2.6.5 广义非线性不等幂次N_j-X压缩的压缩度S_(xm)~q(N_j)定义 |
| _q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩效应'>第三章 四态叠加多模叠加态光场|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩效应 |
| 3.1 前言 |
| _q的基本结构'>3.2 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的基本结构 |
| _q的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论结果'>3.3 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论结果 |
| _q的广义电场分量的等幂次N-H最小测不准态'>3.4 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的广义电场分量的等幂次N-H最小测不准态 |
| _q的广义电场分量的等幂次N次方H压缩效应'>3.5 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的广义电场分量的等幂次N次方H压缩效应 |
| 3.6 本章小结 |
| _q的广义磁场分量的等幂次N次方H压缩'>第四章 四态叠加多模叠加态光场|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的广义磁场分量的等幂次N次方H压缩 |
| 4.1 前言 |
| _q的基本结构'>4.2 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的基本结构 |
| _q的广义磁场分量的等幂次N次方H压缩的一般理论结果'>4.3 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的广义磁场分量的等幂次N次方H压缩的一般理论结果 |
| _q的广义磁场分量的等幂次N-H最小测不准态'>4.4 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的广义磁场分量的等幂次N-H最小测不准态 |
| _q的广义磁场分量的等幂次N次方H压缩效应'>4.5 态|ψ_e~((4))，Ⅲ>_q的广义磁场分量的等幂次N次方H压缩效应 |
| 4.6 本章小结 |
| _(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩效应'>第五章 四态叠加多模叠加态光场|ψ_(oe)~((4))，Ⅰ>_(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩效应 |
| 5.1 前言 |
| _(2q)的基本结构'>5.2 态|ψ_(oe)~((4))，Ⅰ>_(2q)的基本结构 |
| _(2q)的等幂次N次方X压缩的一般理论结果'>5.3 态|ψ_(oe)~((4))，Ⅰ>_(2q)的等幂次N次方X压缩的一般理论结果 |
| _(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩效应'>5.4 态|ψ_(oe)~((4))，Ⅰ>_(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩效应 |
| 5.4.1 q.N取偶数时的情形 |
| 5.4.2 q.N取奇数时的情形 |
| 5.5 关于广义非线性等幂次N次方“X完全压缩”效应的讨论 |
| 5.6 本章小结 |
| _(2q)的广义非线性等幂次N次方X完全压缩效应'>第六章 四态叠加多模叠加光场|ψ_e~((4))，Ⅱ>_(2q)的广义非线性等幂次N次方X完全压缩效应 |
| 6.1 前言 |
| 6.2 第Ⅱ种偶数模四态叠加多模叠加态光场的数学结构 |
| _(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论结果'>6.3 态|ψ_e~((4))，Ⅱ>_(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论结果 |
| _(2q)的广义非线性等幂次N次方X完全压缩效应'>6.4 态|ψ_e~((4))，Ⅱ>_(2q)的广义非线性等幂次N次方X完全压缩效应 |
| 6.4.1 q.N=4L(L=1，2，3，…)的情形 |
| 6.4.1.1 第一种情况取“+”号 |
| 6.4.1.2 第二种情况取“-”号 |
| 6.4.2 q.N=2L+1(L=0，1，2，…)的情形 |
| 6.5 关于等幂次N次方X完全压缩效应的进一步讨论 |
| 6.6 “X完全压缩简并”现象与“压缩简并”现象以及“X相似完全压缩”现象与“相似压缩”现象之间的本质区别 |
| 6.6.1 关于“相似压缩”现象和“压缩简并”现象的科学界定 |
| 6.6.2 “X完全压缩简并”现象与“压缩简并”现象的本质区别 |
| 6.6.3 “X相似完全压缩”现象与“相似压缩”现象的本质区别 |
| 6.6.4 “X相似完全压缩”现象与“X完全压缩简并”现象之间的关系 |
| 6.7 本章小结 |
| _q的广义非线性等幂次高次振幅压缩效应'>第七章 五态叠加多模叠加态光场|ψ~((5))>_q的广义非线性等幂次高次振幅压缩效应 |
| 7.1 前言 |
| _q的数学结构'>7.2 态|ψ~((5))>_q的数学结构 |
| _q的广义非线性等幂次N次方振幅压缩的一般理论结果'>7.3 态|ψ~((5))>_q的广义非线性等幂次N次方振幅压缩的一般理论结果 |
| _q的广义磁场分量的广义非线性等幂次N次方振幅压缩效应'>7.4 态|ψ~((5))>_q的广义磁场分量的广义非线性等幂次N次方振幅压缩效应 |
| _q的广义磁场分量的广义非线性等幂次N-Y最小测不准态'>7.5 态|ψ~((5))>_q的广义磁场分量的广义非线性等幂次N-Y最小测不准态 |
| 7.6 本章小结 |
| 第八章 一种五态叠加多模泛函相干态的叠加态光场的广义非线性等幂次高次和压缩效应 |
| 8.1 前言 |
| _q的数学结构'>8.2 五态叠加多模泛函叠加态光场|ψ_j~((5))(f_j)>_q的数学结构 |
| _q的广义非线性等幂次高次和压缩的一般理论结果'>8.3 五态叠加多模泛函叠加态光场|ψ_j~((5))(f_j)>_q的广义非线性等幂次高次和压缩的一般理论结果 |
| _q的广义非线性等幂次高次和压缩效应'>8.4 模间经典强度不相等时态|ψ_j~((5))(f_j)>_q的广义非线性等幂次高次和压缩效应 |
| 8.4.1 第一正交相位分量的广义非线性等幂次高次和压缩效应 |
| 8.4.2 第二正交相位分量的广义非线性等幂次高次和压缩效应 |
| 8.5 本章小结 |
| 第九章 制备多模压缩态光场的一种新的实验方案 |
| 9.1 前言 |
| 9.2 多模SCS光场的制备 |
| 9.2.1 光场与原子之间相互作用 |
| 9.2.2 多模SCS光场的制备 |
| 9.3 多模压缩态光场的制备 |
| 9.3.1 真空态场和相干态光场的归一化噪声功率谱 |
| 9.3.2 NOPO腔产生压缩态光场的理论分析 |
| 9.3.3 正交振幅或正交位相压缩光的探测原理 |
| 9.4 实验方案 |
| 9.4.1 多模SCS光源 |
| 9.4.2 用单模SCS光场产生单模压缩态光 |
| 9.4.2.1 多功能压缩器的装置简介 |
| 9.4.2.2 对多功能压缩器装置光源部分的改进 |
| 9.4.2.3 对探测系统的改进 |
| 9.4.2.4 一种新型多模光压缩器的总体结构图 |
| 9.5 本章小结 |
| 第十章 结论与展望 |
| 10.1 主要结果和结论 |
| 10.2 展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
| 攻读博士学位期间发表的学术论文 |
| 攻读博士学位期间主持完成和参加的科研项目 |
| 附录 |
四、增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应（论文参考文献）
- [1]增加光子对和减少光子对相干态的等阶Y压缩效应[J]. 穆轶,侯邦品. 四川师范大学学报(自然科学版), 2007(05)
- [2]若干量子态的非经典性质及其Wigner函数[D]. 孟祥国. 聊城大学, 2007(03)
- [3]激发双模SU（2）相干态的非线性高阶差压缩[J]. 穆轶. 乐山师范学院学报, 2006(05)
- [4]单模加光子双模SU（2）相干态的非线性高阶差压缩[J]. 穆轶. 原子与分子物理学报, 2006(02)
- [5]强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响[D]. 刘宝盈. 西北大学, 2006(09)
- [6]容错量子计算的应用与压缩态量子光场的研究[D]. 王云江. 西安电子科技大学, 2006(02)
- [7]双模压缩真空态的K次方H压缩效应[J]. 于友文. 国外建材科技, 2005(06)
- [8]多态叠加多模叠加光场等幂高次压缩特性研究[D]. 许定国. 西安电子科技大学, 2005(04)
- [9]增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应[J]. 江俊勤. 量子电子学报, 2004(06)
- [10]压缩态光场的产生及应用——关于多模压缩态光场的实验[J]. 许定国,冯喆臖,刘宝盈,李英,张继良,陈永庄,高荣发. 商洛师范专科学校学报, 2004(04)